Віддача головки прямого випромінювання, тобто створюване нею звуковий тиск, як відомо. пропорційно коливального прискорення її дифузора. Прискорення дифузора пропорційно силі, що створюється струмом I в звуковій котушці. Цю силу можна визначити за формулою F=BIl (В - магнітна індукція в зазорі головки. l - довжина провідника звукової котушки). Твір Вl є конструктивним параметром головки прямого випромінювання.

Струм, що протікає через рухому в магнітному полі звукову котушку, при постійній амплітуді напруги на її висновках обернено пропорційний її повного електричного опору і противо-ЕРС, що виникає в звуковій котушці при її русі в зазорі. Індуктивна складова повного опору звукової котушки і противо-ЕРС є частотнозависимыми, тому струм, що протікає через котушку, а отже, і віддача головки прямого випромінювання залежать від частоти звукового сигналу.

При відтворенні частоти. що збігається з основною резонансною частотою рухомої системи головки, відбувається різке зменшення її віддачі. Пояснюється це зростанням противо-ЕРС звукової котушки в результаті збільшення швидкості її переміщення в магнітному полі (вплив активного та індуктивного опорів звукової котушки при цьому можна не враховувати).

Збільшити віддачу на резонансній частоті за рахунок збільшення індуктивності в зазорі або довжини провідника неможливо, так як залежність віддачі від параметра В1 неоднакова на різних частотах.

На рис. 1 наведена частотна характеристика звукового тиску головки на частотах до 500 Гц. По осі ординат відкладено зміна віддачі головки порівняно з номінальною (крива б).

Удосконалення головки прямого випромінювання
Рис.1

Крива а (порівняно з кривою б) являє собою частотну характеристику звукового тиску голівки, що має підвищене значення В1, а крива в - знижений (при постійному активному опір звукової котушки). З малюнка видно, що в інтервалі частот від 70 до 500 Гц віддача головки прямо пропорційна добутку В1. Але поблизу резонансної частоти картина різко змінюється. Зростання В1 призводить до зменшення віддачі на нижчих частотах, а при зменшенні величини В1 віддача зростає. Відбувається це в результаті дії згаданої противо-ЕРС, яка за інших рівних умов прямо пропорційна параметру 1.

Підвищити віддачу головки на резонансній частоті можна, якщо на цій частоті через котушку буде протікати більший струм. Спосіб, що дозволяє здійснити це, заснований на використанні додаткової звукової котушки L2 (рис. 2).


Рис.2

Другу звукову котушку намотують зверху або знизу основний. Її підключають через послідовний LC контур (L3С1), резонансна частота якого вибирається рівною основної резонансної частоті рухомої системи головки. Завдяки малому опору LC контура на основний резонансній частоті додаткова котушка виявляється підключеним паралельно з основною. При цьому сила F, що забезпечує прискорення рухливість системи головки, буде визначатися сумарним струмом, що протікає через обидві котушки. Таким чином, віддача гучномовця на резонансній частоті зросте.

На частотах, що відрізняються не менш ніж на одну октаву від резонансної, повний опір контуру L3C1 досить велика, що виключає вплив додаткової котушки на роботу головки.

Література

  • "Audio" (США). 1974. т. 58. № 12 "Wireless World" (Англія), 1975. т. 81, № 1472
  • Публікація: М. Большаков, rf.atnn.ru

    Add comment

    Навігація

    Інструкції з експлуатації

    Copyright © 2019 Електричні принципові схеми.